English

• 电化学超级电容器是一种介于传统电容器和电池之间，以极化电解质方式储能的新型装置^[1-2], 与电池相比，它具有更高的功率密度、更长的循环寿命和更快速的充放电性能。此外，还具备低碳环保的特点，使其应用前景非常广阔。但是，相对较低的能量密度限制了它们的实际应用^[3]，而电极材料的选择则是影响超级电容器性能的重要因素，因此，寻找合适的电容器电极材料是解决电容器性能的关键^[4-8]。

  双金属氢氧化物(LDHs)是一类特殊结构和功能的主客体化合物，因其层状结构导致的高表面积和不同金属离子带来的多种性质，受到了广泛的关注。独特的二维空间结构使其具备电化学活性的金属离子在层板上呈原子级的高分散状态，通过氧化还原反应产生非常大的法拉第赝电容。但纯的LDHs由于导电性差、易团聚等特点严重的影响了LDHs的电化学性能。为了解决这一难题，学者们将碳基材料与LDHs进行复合构建LDH/碳复合材料，利用碳材料独特的理化性质(如：优异的导电性)提升LDH/碳复合材料的整体性能，有效地阻止LDH的堆叠，实现LDH电化学性能的高效利用^[9-10]。Wimalasiri和其团队^[11]利用带正电的LDHs与带负电的石墨烯静电相互作用组装了NiAl-LDHs/石墨烯复合材料，石墨烯的存在能够增强材料的导电性，并且电容性能得以提升。但碳基材料主要依赖于双电层储能，自身的电容非常低，并能够进一步的提升LDH/碳复合材料的理论容量。因此，采用导电性良好的赝电容材料为基底，构建LDH复合材料是非常有必要的。

  导电聚合物作为一种法拉第赝电容电极材料^[12]，具有成本低、易合成等特点；它在充放电过程中的氧化还原反应不仅能够发生在材料的表面，并且在材料的三维立体结构中也能发生，这一特点使其能储存高密度的电荷，产生较大的法拉第赝电容^[13]。基于此，本工作采用简易水热法将NiAl-LDH与导电聚合物(聚吡咯、聚苯胺、聚噻吩)进行复合，制备CP@NiAl-LDH复合材料，研究导电聚合物对复合材料电容性能的影响，以期得到电容性能更加优越的复合电极材料。

  1.   实验部分

  1.1   试剂与仪器

  实验所用的试剂包括硝酸镍、吡咯、苯胺、噻吩、三氯化铁、无水乙醇、尿素，均为分析纯，实验用水为去离子水。

  实验所选用仪器主要包括AL204电子天平、79-1磁力加热搅拌器、LGJ-10冷冻真空干燥、SHZ-D(Ⅲ)循环水式真空泵、高压反应釜。

  1.2   实验方法

  1.2.1   导电聚合物PPy、PANI、PTh的制备

  采用原位聚合的方法进行聚吡咯(PPy)的制备。首先，将0.5 mL吡咯加入到150 mL的去离子水中，将其转入冰浴中；然后称取4 g氯化铁溶于50 mL的去离子水中配制氯化铁溶液(充当反应的氧化剂、引发剂)；将其以2~3 drop·s^-1的速度滴加到吡咯溶液中，并在0 ℃的条件下磁力搅拌反应8 h；最后，将所得样品用去离子水抽滤洗涤3~4次，冷冻干燥后即可得到聚吡咯。采用同样的方法进行聚苯胺(PANI)和聚噻吩(PTh)的制备。

  1.2.2   CP@NiAl-LDH的制备

  取5 mg PPy放入烧杯中，然后向烧杯中加入30 mL勃姆石溶胶^[14]，在常温下磁力搅拌12 h后，对包覆溶胶后的导电聚合物进行收集，将其与1.5 mmol硝酸镍和5 mmol尿素一起溶解到30 mL去离子水中。将溶解后的溶液转移至100 mL高压反应釜当中，在100 ℃条件下反应24 h后，对所得的样品进行抽滤洗涤，并用乙醇和水各清洗3遍；最后在60 ℃真空干燥后即可得到聚吡咯@镍铝层状双金属氢氧化物复合材料(PPy@LDH)。相类似的，采用同样的方法进行PANI@LDH和PTh@LDH两种复合材料的制备。

  1.3   材料的结构表征

  采用日本Hitachi公司生产的S-4800场发射扫描电子显微镜(工作电压为20 kV)观察样品的形貌。由荷兰生产的X，Pert PRO MPD型X射线衍射仪(Cu靶Kα辐射，X射线波长为0.154 18 nm，工作电压为40 kV，工作电流为30 mA，扫速为0.03°·s^-1，扫描范围2θ=5°~75°)对样品材料的物相结构进行测试分析。材料的N₂吸附－脱附性能由美国Micromeritic公司的TriStar 3000全自动比表面积和孔隙分析仪在液氮温度(77.3 K)下测定的，吸附质氮气的纯度为99.999%(V/V)。

  1.4   电化学电容性能测试

  将活性物质和5%的聚四氟乙烯(PTFE)按95:5的质量之比混合均匀后，平摊成1 cm×1 cm大小的形状压在泡沫镍片上，将2片泡沫镍片仔细压合制成电极片。在CHI660D(上海辰华)电化学工作站对电极材料进行电化学性能测试。测试为三电极体系，工作电极为制备样品，参电极为饱和甘汞溶液，对电极为1.5 cm×1.5 cm铂片。在6 mol·L^-1的KOH碱性体系中进行循环伏安(扫描电位窗口为-0.2~0.5 V)、恒流充放电(工作电压为-0.1~0.35 V)及交流阻抗测试。

  2.   结果与讨论

  2.1   CP@NiAl-LDH复合材料的形貌表征

  图 1为NiAl-LDH在不同放大倍数的扫描电镜图，从图中可以看到LDHs呈现纳米化的层状结构，并且尺度非常均匀。而在低倍电镜的照片下可以看到，LDHs趋于发生自身团聚，使得LDHs中镍的活性位点没有完全暴露，限制了电子转移和电解质离子的传输，影响材料的电容性能。

  图 1

  

  图 1.  不同放大倍数NiAl-LDH的扫描电镜图

  Figure 1.  SEM images of NiAl-LDH with different magnifications

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  采用SEM对制备的聚吡咯、聚苯胺、聚噻吩(图 2(A~C))，以及其分别与LDH进行复合生长后的复合材料(图 2(D~F))进行表征。图 2表明NiAl-LDH完全包覆在导电聚合物表面，呈现出均匀的尺寸和相似的形貌，主要是由花瓣状的纳米片构成，在导电聚合物表面均匀分布。在高倍电镜下(图 2(D~F)中插图)可以观察到LDH片层完全把导电聚合物基底包覆，难以拍摄到复合材料的结合界面，只能看到LDH的片层结构，这可能是LDH片层相对较大的缘故。由于LDH独特的层状结构存在，使CP@NiAl-LDH形成二维复合结构，NiAl-LDH在导电聚合物表面垂直生长，花瓣状的纳米级片层结构使其具有较大的比表面积。高度分散的LDH纳米片和大的比表面积可以充分暴露NiAl-LDH的电化学活性位点，一定程度上提高电极材料的电化学性能。同时，这种独特的结构不仅能够有效的阻止NiAl-LDH的自身团聚，减小因NiAl-LDH团聚而导致的比电容下降，提高复合材料的电容性能；而且直立生长的NiAl-LDH之间相互之间形成开放的孔道结构，这些开放的孔结构能够为离子的缓冲空间提供电解液^[15-17]，提高离子的传输效率。此外，NiAl-LDHs沉积到导电聚合物表面构建多孔分级结构，一方面，导电聚合物可以作为电子/离子的传导基底，改善LDH导电性差的缺点；另一方面，LDHs可作为导电聚合物膨胀/收缩的保护层，它们之间的相互作用对其复合材料电容性能的发挥具有决定性的作用。

  图 2

  

  图 2.  PPy (A), PANI (B), PTh (C), PPy@LDH (D), PANI@LDH (E)和PTh@LDH (F)的扫描电镜图片

  Figure 2.  SEM images of PPy (A), PANI (B), PTh (C), PPy@LDH (D), PANI@LDH (E) and PTh@LDH (F)

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  2.2   CP@NiAl-LDH和NiAl-LDH的物相分析

  利用XRD对所有样品的晶体结构和物相组成进行了研究，如图 3所示，可以看出纯LDH、PPy@ LDH、PANI@LDH和PTh@LDH的XRD图均显示出相同的衍射峰位，而且能够与水铝镍石的物相(PDF No.00-015-0087)相吻合，有力地证明了NiAl-LDH材料的成功制备。从图中还可以看出所有的样品都出现了LDH的(003)、(006)和(012)晶面的特征峰，没有其他杂峰出现，说明所制备的最终样品纯度较高，并且根据布拉格方程计算得到(003)晶面的层间距为0.75 nm，这一层间距值说明尿素分解产生的碳酸根离子插入到了LDH的夹层板中^[18]，此外图 3中出现的3个等间距的衍射峰(2θ=11.5°，23.2°，34.9°)反应出了NiAl-LDH的层状结构。

  图 3

  

  图 3.  PPy@LDH、PANI@LDH、PTh@LDH和纯LDH材料的XRD图

  Figure 3.  XRD patterns of PPy@LDH, PANI@LDH, PTh@LDH and pure LDH

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  2.3   CP@NiAl-LDH复合材料的孔结构

  图 4为PPy@LDH、PANI@LDH和PTh@LDH的氮气吸附－脱附等温线和孔径大小分布图。由图可见，所有样品均具有明显的磁滞回线(P/P₀ > 0.4)，为典型的Ⅳ型等温线，表现为介孔的形成。这种结构的存在有利于电解质离子在孔道的快速扩散。孔径分布可由氮气吸附－脱附等温线的脱附分支数据采用BJH法求得。如插图所示，4个样品的介孔分布在3~10 nm，其中PPy@LDH的孔径最大，最有利于离子的传输。表 1为CP@NiAl-LDH和纯LDH的比表面积和孔容数据，可以明显看出，CP@ NiAl-LDH复合材料较纯LDH具有更大的比表面积和孔隙体积，表明在复合材料中LDHs有更多的交叉从而形成良好的开放结构，为离子的传输提供更多的空间。并且使其活性比表面积增大，暴露出更多的电化学活性位点，从而使复合材料的电容性能得到明显的提升。此外，PPy@LDH具有最大的比表面积(57 m²·g^-1)和孔隙体积(0.24 m³·g^-1)，更加有利于电化学表面氧化还原反应的发生和电解液的渗透，从而有望表现为更好的电容性能。

  图 4

  

  图 4.  PPy@LDH、PANI@LDH和PTh@LDH的氮气吸附－脱附曲线和孔径大小分布图

  Figure 4.  N₂ adsorption-desorption isotherms and pore-size distributions of PPy@LDH, PANI@LDH and PTh@LDH

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  表 1

  

  表 1  PPy@LDH、PANI@LDH、PTh@LDH和纯LDH的比表面积和孔容数据

  Table 1.  Specific surface area and pore volume of PPy@LDH, PANI@LDH, PTh@LDH and pure LDH

  下载: 导出CSV

  Sample	SBETa/(m2·g-1)	VTb/(m3·g-1)
  PPy@LDH	57	0.24
  PANI@LDH	34	0.16
  PTh@LDH	22	0.15
  Pure LDH	20	0.15
  a SBET: BET specific surface area; b VT: Single point total pore volume measured at P/P0=0.95.

  2.4   CP@NiAl-LDH复合材料的电容性能

  2.4.1   循环伏安特性分析

  将CP@NiAl-LDH复合材料与纯NiAl-LDH的电容性能进行电容特性对比。从扫描速度为5 mV·s^-1的CV曲线(如图 5)可以明显的看出，3种复合材料循环伏安曲线的积分面积远大于纯LDH，说明复合材料具备更高的比电容值，另外，在4种材料中，PPy@LDH复合材料相比较于其他三者，具有更小的极化取向，说明其具有更高的极化电位，有利于电极材料的保护。

  图 5

  

  图 5.  CP@NiAl-LDH在扫描速率为5 mV·s^-1的循环伏安曲线

  Figure 5.  Cyclic voltammograms of CP@NiAl-LDH at the scan rate of 5 mV·s^-1

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  2.4.2   恒流充放电特性分析

  恒流充放电法(GCD)为衡量电极材料容量的常用方法，图 6是PPy@LDH、PANI@LDH、PTh@LDH和纯LDH的恒流充放电曲线。从图中可以看出，4个样品的恒流充放电曲线形状大致相同，均具有一对明显的充放电平台，说明4种电极材料均产生了法拉第反应，具有赝电容储能特性，但电势平台出现的位置各不同，与图 5中循环伏安曲线中氧化还原峰出现的位置基本保持一致。且充放电曲线均展现出良好的对称性，说明复合材料的电化学可逆性较好。通过对4种材料的恒流充放电测试曲线对比可以看出：相比于纯的LDH，复合材料的充放电时间有了显著的增加，意味着比容量有了明显的提高，复合材料中导电聚合物与LDH具有协同增强效应。通过恒流充放电得到的数据，根据公式^[19]计算材料的比电容值(C)：

  $ C = \frac{{2{i_{\rm{m}}}\int {V{\rm{d}}t} }}{{V_{\rm{f}}^2 - V_{\rm{i}}^2}} $

  图 6

  

  图 6.  CP@NiAl-LDH在电流密度为1 A·g^-1时的恒流充放电曲线

  Figure 6.  GCD curves of CP@NiAl-LDH at a current density of 1 A·g^-1

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  其中i_m=I/m(A·g^-1)为放电电流密度，I为电流，m为活性材料的质量, $ \int {V{\rm{d}}t = \Delta V\Delta t/2} $为放电曲线积分面积, ΔV为平均放电电势，Δt为放电时间，V_i和V_f分别为起始电位和终止电位，通过上式计算得出，在1 A·g^-1的电流密度下，PPy@LDH、PANI@LDH、PTh@ LDH和纯LDH的比电容分别为3 010.3、3 340.1、3 028.9和1 349.6 F·g^-1，3种复合材料的比容量较纯LDH均有明显的提升。这可能归因于复合之后NiAl-LDH中电化学活性位点的充分暴露^[20-21]。

  2.4.3   比电容和倍率性能

  在不同的电流密度下电极材料的比电容值(图 7)表明随着放电电流密度的增大，所有样品的比电容值都呈逐渐减小的趋势。如图 7所示，在1 A·g^-1时PANI@LDH具有最大的比电容值，这主要是由于NiAl-LDH电化学活性位点的充分暴露，但当电流密度从1 A·g^-1增大到20 A·g^-1时，其比电容值保持率不如PPy@LDH。大电流密度时比电容降低的主要原因是短时间内，电解液中的离子或质子来不及进入体相只与电极表面发生反应，使活性物质没有得到充分利用，导致比容量下降速度快。而PPy@LDH的形貌规则且单分散性好，活性物质之间的电荷传递电阻小，有利于电子或离子的扩散，从而使大电流下仍具有很好的充放电性能。在电流密度为20 A·g^-1时，4种电极材料的比电容值及保持率大小变化均为：PPy@LDH > PANI@LDH > PTh@ LDH > Pure LDH。其中PPy@LDH具有最高的比容量保持率73.1%，表现出更为优异的速率性能。

  图 7

  

  图 7.  纯LDH及CP@NiAl-LDH在不同电流密度下的比电容

  Figure 7.  Specific capacitance of pure LDH and CP@NiAl- LDH at different current densities

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  2.4.4   交流阻抗特性

  电化学阻抗分析是一种用来检测作为超级电容器材料基本行为的重要方法^[22]，通过Nyquist图进一步分析6 mol·L^-1氢氧化钾电解液中样品的离子扩散和电荷转移电阻。一般情况，对于理想的多孔电极材料来说，高频和低频区域分别有一个半圆和直线。半圆主要代表电荷转移电阻，从放大的Nyquist图中，我们可以发现所有样品的半圆区域几乎都消失了，这表明它们在电极和电解质界面的电荷转移阻力很小。低频区的Nyquist曲线应为一条垂直于横坐标轴的直线，其线性部分表示样品的纯电容行为，斜率越大则表示电容性能越好。从图 8可以看出4种材料中PPy@LDH的直线斜率最大，最接近于垂直，显示出其具有最好的电容行为。

  图 8

  

  图 8.  纯LDH及CP@NiAl-LDH的交流阻抗图谱，插图为高频区放大图

  Figure 8.  Nyquist plots of pure LDH and CP@NiAl-LDH with the enlarged view of the high-frequency region (inset)

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  2.5   PPy@LDH复合材料的电容性能

  通过上述电化学结果分析，PPy@LDH在3种复合材料中具有最好的电容性能，为进一步的对PPy@LDH复合材料进行电容性能研究，我们对其进行了不同扫描速度下的CV曲线和不同电流密度下GCD曲线测试。

  2.5.1   循环伏安特性分析

  图 9为PPy@LDH复合材料在5~200 mV·s^-1的扫描速度下得到的CV曲线，从图中可以看到，PPy@LDH在不同扫描速度下都存在一对明显的氧化还原峰(氧化峰和还原峰分别在0.36和0.16 V左右)，这表明其具有法拉第赝电容特性，这对氧化还原峰主要对应于Ni(OH)₂和NiOOH之间的可逆转换，对应的电极反应式为：

  图 9

  

  图 9.  PPy@LDH在不同扫描速度下的循环伏安曲线

  Figure 9.  Cyclic voltammograms of PPy@LDH at different scan rates

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  Ni(OH)₂+OH^- → NiOOH+H₂O+e^-

  在不同的扫描速率下，CV曲线具有大致相似的形状，而且随着扫描速率的增加，极化效应也随之增大；氧化还原峰的位置尽管发生了很小的位移，但相对对称的氧化还原峰表明PPy@LDH复合材料具有较高的可逆性。

  2.5.2   恒流充放电特性分析

  PPy@LDH复合材料在电流密度为1~20 A·g^-1下测得的GCD曲线表明充放电时间随着电流密度的减小而增大(图 10)，它主要归因于电流密度增大时，离子的扩散速率相对较低，在氧化还原反应中只能利用电极材料的外活性表面进行电荷存储^[9]。PPy@LDH复合材料的充放电曲线在不同的电流密度下都能保持一对较高的充放电平台，充电电压平台约在0.31 V左右，放电电压平台约在0.20 V左右，再次的证明其具有良好的赝电容储能特性。而高的比电容值主要归因于NiAl-LDHs中的Ni元素活性位点的充分暴露。

  图 10

  

  图 10.  PPy@LDH在不同电流密度下的恒流充放电曲线

  Figure 10.  GCD of PPy@LDH at different current densities

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  2.5.3   循环特性分析

  循环寿命是衡量超级电容器材料在实际应用中的另一重要指标，因此，我们在10 A·g^-1的电流密度下对CP@NiAl-LDH复合材料进行恒流充放电测试。在10 000次充放电循环之后，PPy@LDH复合材料的比电容值始终远大于其它2种复合材料，具有较高的比容量保持率约为88.8%，高于PANI@ LDH(比容量保持率为77.8%)和PTh@LDH(比容量保持率为82.5%)的循环性能(图 11a)，且库伦效率接近100%(图 11b)。复合材料的超高循环性能主要归因于LDHs中相互关联的三维网络结构能够有效地避免结构崩溃和活性材料损失。PPy@LDH具有非常好的循环稳定性和超高的比电容值，因此其作为超级电容器材料在实际应用中非常有前景。

  图 11

  

  图 11.  PPy@LDH，PANI@LDH和PTh@LDH在电流密度为10 A·g^-1下的循环性能图

  Figure 11.  Cycle performance curves for PPy@LDH, PANI@ LDH and PTh@LDH at the current density of 10 A·g^-1

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  3.   结论

  (1) 通过采用溶胶－凝胶方法合成了超薄类花瓣状NiAl-LDH。并以具备赝电容特性的导电聚合物(聚吡咯、聚苯胺、聚噻吩)为基底，在其表面进行LDH的垂直生长，设计制备了独特的二维空间结构的LDH/导电聚合物复合材料，同时在微观尺度上构筑电子/离子高速传输的纳米通道。

  (2) 高度分散的LDH纳米片有效的暴露了NiAl-LDH的电化学活性位点，提高了复合材料的超电容特性。

  (3) 三维垂直生长在导电聚合物表面的NiAl-LDH更利于电解液的渗透和扩散。

  (4) 根据电化学测试，3种复合材料的电化学性能比较结果为PPy@LDH > PANI@LDH > PTh@LDH。在大电流密度下，PANI@LDH和PTh@LDH中电解质离子来不及进入体相，只能在电极表面反应，使活性物质利用率低，表现较差的倍率性能。而PPy@LDH具有最大的比表面积和孔隙体积，有利于电化学反应的进行，可减少比电容的损失，且表现为最优异的循环稳定性。

  因此，PPy@NiAl-LDH复合材料展现了显著增强的比电容值、高的倍率性能和较好的循环寿命，具有优异的超电容性能，可作为混合超级电容器的可靠电极材料。

• 1. [1]

     Shao Y L, Elkady M F, Wang L J, et al. Chem. Soc. Rev., 2015, 44(11):3639-3665 doi: 10.1039/C4CS00316K

  2. [2]

     Wang G P, Zhang L, Zhang J J. Cheminform, 2012, 41(2):797-828

  3. [3]

     Chiam S L, Lim H N, Hafiz S M, et al. Sci. Rep., 2018, 8(1):3093-3099 doi: 10.1038/s41598-018-21572-x

  4. [4]

     Yu Z N, Tetard L, Zhai L, et al. Energy Environ. Sci., 2105, 8(3):702-730 doi: 10.1039/c4ee03229b

  5. [5]

     Huang M, Li F, Dong F, et al. J. Mater. Chem. A, 2015, 3(43):21380-21423 doi: 10.1039/C5TA05523G

  6. [6]

     康桂英, 陈泳, 李娟娟, 等.无机材料学报, 2016, 31(11):1230-1236 http://kns.cnki.net/KCMS/detail/detail.aspx?filename=WGCL201611012&dbname=CJFD&dbcode=CJFQKANG Gui-Ying, CHEN Yong, LI Juan-Juan, et al. J. Inorg. Mater., 2016, 31(11):1230-1236 http://kns.cnki.net/KCMS/detail/detail.aspx?filename=WGCL201611012&dbname=CJFD&dbcode=CJFQ

  7. [7]

     Meng W, Chen W, Zhao L, et al. Nano Energy, 2014, 8(9):133-140 http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S221128551400113X

  8. [8]

     Li L, Peng S, Chen H Y, et al. Nano Energy, 2016, 19:307-317 doi: 10.1016/j.nanoen.2015.11.026

  9. [9]

     Wang F F, Wang T, Sun S G, et al. Sci. Rep., 2018, 8(1):8908-8917 doi: 10.1038/s41598-018-27171-0

  10. [10]

      王海燕, 石高全.物理化学学报, 2018(1):22-35 http://kns.cnki.net/KCMS/detail/detail.aspx?filename=WLHX201801008&dbname=CJFD&dbcode=CJFQWANG Hai-Yan, SHI Gao-Quan. Acta Phys.-Chim Sin., 2018(1):22-35 http://kns.cnki.net/KCMS/detail/detail.aspx?filename=WLHX201801008&dbname=CJFD&dbcode=CJFQ

  11. [11]

      Wimalasiri Y, Fan R, Zhao X S, et al. Electrochim. Acta, 2014, 134(21):127-135 http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0013468614008895

  12. [12]

      Snook G A, Kao P, Best A S. J. Power Sources, 2011, 196(1):1-12 doi: 10.1016/j.jpowsour.2010.06.084

  13. [13]

      Tang H, Wang J, Yin H, et al. Adv. Mater., 2015, 27(6):1117-1123 doi: 10.1002/adma.201404622

  14. [14]

      YUAN Kang(袁康). Thesis for the Master of Southwest University of Science and Technology(西南科技大学硕士论文). 2017.

  15. [15]

      Ma K Y, Cheng J P, Liu F, et al. J. Alloys Compd., 2016, 679:277-284 doi: 10.1016/j.jallcom.2016.04.059

  16. [16]

      Warsi M F, Shakir I., Shahid M, et al. Electrochim. Acta, 2014, 135(22):513-518 http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0013468614010019

  17. [17]

      段红珍, 程霞, 罗铭宇, 等.无机化学学报, 2017, 33(12):2208-2214 doi: 10.11862/CJIC.2017.267DUAN Hong-Zhen, CHENG Xia, LUO Ming-Yu, et al. Chinese J. Inorg. Chem., 2017, 33(12):2208-2214 doi: 10.11862/CJIC.2017.267

  18. [18]

      Yuan C Z, Gao B, Shen L F, et al. Nanoscale, 2011, 3(2):529-545 http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/21063631

  19. [19]

      Mai L Q, Minhas-khan A, Tian X C, et al. Nat. Commun., 2013, 4(1):2923-2929 doi: 10.1038/ncomms3923

  20. [20]

      Li M, Cheng J P, Fang J H, et al. Electrochim. Acta, 2014, 134(21):309-318 http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0013468614009013

  21. [21]

      杨金林, 林金鑫, 郭绍义.无机化学学报, 2017, 33(2):255-261 http://www.wjhxxb.cn/wjhxxbcn/ch/reader/view_abstract.aspx?file_no=20170208&flag=1YANG Jin-Lin, LIN Jin-Xin, GUO Shao-Yi. Chinese J. Inorg. Chem., 2017, 33(2):255-261 http://www.wjhxxb.cn/wjhxxbcn/ch/reader/view_abstract.aspx?file_no=20170208&flag=1

  22. [22]

      Wang H L, Robonson J T, Diankov G. J. Am. Chem. Soc., 2010, 132(10):3270-3271 doi: 10.1021/ja100329d

  23. [23]

      Liu X X, Zhou A W, Pan T, et al. J. Mater. Chem. A, 2016, 4(21):8421-8427 doi: 10.1039/C6TA02164F

  24. [24]

      Li X C, Shen J J, Sun W, et al. J. Mater. Chem. A, 2015, 3(25):13244-13253 doi: 10.1039/C5TA01292A

  25. [25]

      Du D F, Wu X Z, Li S, et al. J. Mater. Chem. A, 2017, 5(19):8964-8971 doi: 10.1039/C7TA00624A

• 

  图 1  不同放大倍数NiAl-LDH的扫描电镜图

  Figure 1  SEM images of NiAl-LDH with different magnifications

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 2  PPy (A), PANI (B), PTh (C), PPy@LDH (D), PANI@LDH (E)和PTh@LDH (F)的扫描电镜图片

  Figure 2  SEM images of PPy (A), PANI (B), PTh (C), PPy@LDH (D), PANI@LDH (E) and PTh@LDH (F)

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 3  PPy@LDH、PANI@LDH、PTh@LDH和纯LDH材料的XRD图

  Figure 3  XRD patterns of PPy@LDH, PANI@LDH, PTh@LDH and pure LDH

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 4  PPy@LDH、PANI@LDH和PTh@LDH的氮气吸附－脱附曲线和孔径大小分布图

  Figure 4  N₂ adsorption-desorption isotherms and pore-size distributions of PPy@LDH, PANI@LDH and PTh@LDH

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 5  CP@NiAl-LDH在扫描速率为5 mV·s^-1的循环伏安曲线

  Figure 5  Cyclic voltammograms of CP@NiAl-LDH at the scan rate of 5 mV·s^-1

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 6  CP@NiAl-LDH在电流密度为1 A·g^-1时的恒流充放电曲线

  Figure 6  GCD curves of CP@NiAl-LDH at a current density of 1 A·g^-1

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 7  纯LDH及CP@NiAl-LDH在不同电流密度下的比电容

  Figure 7  Specific capacitance of pure LDH and CP@NiAl- LDH at different current densities

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 8  纯LDH及CP@NiAl-LDH的交流阻抗图谱，插图为高频区放大图

  Figure 8  Nyquist plots of pure LDH and CP@NiAl-LDH with the enlarged view of the high-frequency region (inset)

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 9  PPy@LDH在不同扫描速度下的循环伏安曲线

  Figure 9  Cyclic voltammograms of PPy@LDH at different scan rates

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 10  PPy@LDH在不同电流密度下的恒流充放电曲线

  Figure 10  GCD of PPy@LDH at different current densities

  下载: 全尺寸图片 幻灯片
  

  图 11  PPy@LDH，PANI@LDH和PTh@LDH在电流密度为10 A·g^-1下的循环性能图

  Figure 11  Cycle performance curves for PPy@LDH, PANI@ LDH and PTh@LDH at the current density of 10 A·g^-1

  下载: 全尺寸图片 幻灯片

  表 1  PPy@LDH、PANI@LDH、PTh@LDH和纯LDH的比表面积和孔容数据

  Table 1.  Specific surface area and pore volume of PPy@LDH, PANI@LDH, PTh@LDH and pure LDH

  Sample	SBETa/(m2·g-1)	VTb/(m3·g-1)
  PPy@LDH	57	0.24
  PANI@LDH	34	0.16
  PTh@LDH	22	0.15
  Pure LDH	20	0.15
  a SBET: BET specific surface area; b VT: Single point total pore volume measured at P/P0=0.95.

  下载: 导出CSV
•